Прекрасное зрение без очков Д. Бейтс.

в точку H (рис. 2.6) под углом ɑH к оптической оси, после преломления должен пройти через главную точку H' и выйти из системы под углом

ɑ'H, не равным углу ɑH, так как

Только в частном случае, при – f = f углы ɑ'H и ɑH будут равны. Найдем такие сопря-женные точки N и Nи плоскости (рис. 2.7), для которых угловое уве-личение равно плюс единице. Если y = 1, то из (2.16) следует, что zN = fи zN= f. Точки на оптической оси, для которых угловое увеличение равно единице, называются узловыми точками оптической системы. Передняя узловая точка N находится от переднего фокуса F на рас-стоянии, равном заднему фокусному расстоянию системы, а задняя узловая точка Nудалена от заднего фокуса Fна расстояние, равное переднему фокусному расстоянию. Так как yn = +1, то tg ɑ'n = tg ɑn и ɑ'n = ɑn . Следовательно, сопряженные лучи, проходящие через узло-вые точки, параллельны друг другу.

Перейдем к определению продольного увеличения. На рис. 2.8. даны две пары сопряженных точек, A1 и A2, A1 и A2. Отрезки A1A2

Страница: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85